维普资讯 http://www.cqvip.com ２００７Ｖｏ１．１＇３，Ｎｏ．９ Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｓｃｉｅｎｃｅ Ａｂｓｔｒａｃｔｓ（Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｅｄｉｔｉｏｎ） ４５ 刘思平，／量子光学学报．一２０ｏ６，１２（４）．一 １８９～１９３ 系数：场熵 Ｏ７０９Ｏ３０４ １３０・３０ 生．图６参１２ 关键词：色散；非线性；光子晶体光纤； 折射率 Ｏ７０９０３０７ １３０・３０ 讨论了Ｃ ＠Ｃ 量子系统的最大纠缠混 合态，得到了Ｎｅｇａｔｉｖｉｔｙ纠缠度下的最 大纠缠混合态的解析结果，并计算了该 态在非满秩情形下的量子相对熵纠缠 度．参１Ｏ 两纠缠原子之一与腔场相互作用过程的 纠缠研究－￣Ｔｈｅ ｓｔｕｄｙ ｏｎ ｅｎｔｎｇｌａｅｍｅｎｔ ｉｎ ｔｈｅ ｒｅｓｏｎａｎｔ ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ ｂｅｔｗｅｅｎ ｏｎｅ ｏｆ ｈｅ ｔｔｗｏ ｅｎｔａｎｇｌｅｄ ｔｗｏ—ｌｅｖｅｌ ａｔｏｍｓ ａｎｄ 开放三能级系统无反转激光＝Ｌａｓｉｎｇ ｗｉｔｈｏｕｔ Ｉｎｖｅｒｓｉｏｎ ｉｎ ｏｐｅｎ ｔｈｒｅｅ－－ｌｅｖｅｌ ｓｙｓ－－ ｃａｖｉｔｙ ｉｆｅｌｄ［刊，中］／栗军（曲阜师范大学 物理工程学院，曲阜２７３１６５），夏云杰，／ 量子光学学报．一２００６，１２（４）．一２１８～ ２２１ 关键词：最大纠缠混合态；Ｎｅｇａｔｉｖｉｔｙ￣ 量子相对熵纠缠度 Ｏ７ｏ５Ｉｏ３０２ １３０・３０ ｔｅｍ［刊，中］／蔡立锋（国防科学技术大学 理学院，长沙４１００７３），张婷，陈平形， 李承祖，／量子光学学报．一２０ｏ６，１２（４）．一 ２３７～２４１ 依赖于时间和强度耦合Ｊ－Ｃ模型中原子 使一对纠缠的二能级原子之一与单模真 利用求密度矩阵稳态解的方法得到了一 偶极压缩特性＝Ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ａｔｏｍ ｄｉ— ｐｏｌｅ ｄｑｕｅｅｚｉｎｇ ｉｎ ｔｉｍｅ—ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ ａｎｄ ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ—ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ ｃｏｕｐｌｉｎｇ Ｊ－Ｃ ｍｏｄｅｌ ［刊，中］／朴红光（淮海工学院数理科学 系，连云港２２２００５），马晓萍，李新华， 张寿，／量子光学学报．一２００６，１２（４）．一 ２０７￣２ｌ１ 研究了依赖于时间和强度耦合Ｊ－Ｃ模型 中原子的偶极压缩现象．并详细讨论了 原子与腔场以时间脉冲形式耦合时，脉 冲宽度和腔场强度对原子算符压缩的影 响．结果表明，在此模型下原子的偶极 压缩随时间的演化特性与其他强度耦合 模型明显不同，而且可以通过调节脉冲 宽度有效控制原子的偶极压缩程度．图 １３参１７ 关键词：Ｊａｙｎｅｓ．Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型；依赖 强度耦合；依赖时间耦合；原子偶极压 缩 Ｏ７ｏ５Ｉｏ３０３ １３０・３０ 变耦合系数的简并拉曼耦合Ｊ－Ｃ模型 中场熵的演化＝Ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅ ｆｉｅｌｄ ｅｎｔｒｏｐｙ ｉｎ ｄｅｇｅｎｅｒａｔｅ Ｒａｍａｎ ｃｏｕｐｌｉｎｇ Ｊａｙｎｅｓ－－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ ｍｏｄｅｌｓ ｗｉｔｈ ａ ｔｉｍｅ－－ ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ ａｔｏｍ—ｉｆｅｌｄ ｃｏｕｐｌｉｎｇ［刊，中］／ 贾金平（湖南文理学院物理与电子系，常 德，４１５０００）／／量子光学学报．一２００６， １２（４）．一２１２～２１７ 研究了考虑耦合系数随时间线形变化的 简并拉曼耦合Ｊ－Ｃ模型中场熵随时间演 化特性，分析了耦合系数变化的快慢和 不同的初始光场对场熵的影响．结果表 明：（１）无论光场初始态如何，场熵均 呈周期性演化，平均光子数 的增加并 不改变场熵演化周期的大小：（２）初始 光场统计性质的不同对最大场熵值和最 大场熵值变化的幅度产生较大的影响； （３）线形调制使场熵呈现的完美周期性 振荡遭到破坏．当原子一场耦合系数变化 缓慢时，原子进入统计混合态的速度被 减缓；而当原子一场耦合系数变化较快 时，则不仅使场熵演化曲线的振荡周期 逐渐减小、振荡频率越来越快，而且使 原子与场退纠缠的时刻增多．图４参１２ 关键词：简并拉曼耦合Ｊ－Ｃ模型；耦合 空腔场发生共振相互作用，通过选择不 同的演化时间，对这个三体系统的其中 之一做选择性测量，可调节另外两体的 纠缠状态．在不做测量时，研究了在不 同的初始状态下，三体纠缠及三体中两 两纠缠的演化特性．结果表明，该体系 纠缠都呈现周期性的振荡，特别是，通 过选择合适的初始状态和演化时间可生 成强壮纠缠态——ｗ纠缠态；在特定演 化时刻，可使两纠缠原子的纠缠信息完 全转化到腔外原子和腔场中去．图２参 １２ 关键词：纠缠量；Ｊ－Ｃ模型；三体纠缠； 纠缠转换 Ｏ７０９Ｏ３０５ １３０・３０ 用纠缠态表象讨论对双模压缩真空态作 正交振幅分量的测量＝Ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ ｏｆ ｈｔｅ ｑｕａｄｒａｔｕｒｅ—ａｍｐｌｉｔｕｄｅ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｉｎ ｈｔｅ ｔｗｏ—ｍｏｄｅ ｓｑｕｅｅｚｅｄ ｖａｃｕｕｍ ｓｔａｔｅ ｖｉａ ｈｔｅ ｅｎｔａｎｇｌｅｄ ｓｔａｔｅ ｒｅｐｒｅｓｅｎｔａｔｉｏｎ［刊， 中］／许雪芬（江苏技术师范学院基础部， 常州２１３００１）／量子光学学报．一２００６， １２（４）．－２２２￣２２４ 对荆杰泰等（２００２）的结果作了进一步推 导，用纠缠态表象方法计算了对双模压 缩真空态第一个模场作正交振幅分量测 量的结果，发现第二个模塌缩到一个压 缩态，其显式被导出．参６ 关键词：纠缠态表象；双模压缩真空态； 测量理论 Ｏ７０９Ｏ３０６ １３０・３０ 光子晶体光纤特性及光通信中的应用＝ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ ｐｈｏｔｏｎｉｃ ｃｒｙｓｔａｌ ｆｉｂｅｒ ｎａｄ ｉｔｓ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ ｉｎ ｏｐｔｉｃａｌ ｃｏｍｍｕｎｉｃａ— ｔｉｏｎ［刊，中］／何理（北京邮电大学理学 院光通信与光波技术教育部重点实验 室，北京１００８７６），何理，杨伯君，张晓 光，于丽，／量子光学学报．一２００６，１２（４）． 一２２５～２３Ｏ 首先概要介绍了光子晶体光纤的发展进 程、导光机理和分类．然后讨论了其三 个突出的优点：单模传输特性、高非线 性效应和可控群速度色散特性．最后探 讨了它在光通信中的应用前景：产生超 短脉冲、光参量放大和超连续谱的产 般泵浦和衰变情况下Ａ型开放三能级 原子系统在强相干光作用下无反转激光 的条件．证明初始泵浦率和能级间自发 辐射率的反转代替了稳态布居数的反 转，共同促进了无布居数反转光放大， 而且只要前两者之一满足就可以实现无 反转光放大．然后利用求解简化原子模 型波函数解析解的方法，描述了原子演 化使得光场放大的过程，解释了量子干 涉在三能级原子无反转激光中的作 用．图１参２２ 关键词：无反转激光；量子干涉；密度 矩阵 Ｏ７０９０３０８ １３０・３０ Ｗｅｉ—Ｎｏｒｍａｎ分解及其在量子系统控制 的应用＝ｗｅｉ—Ｎｏｒｍａｎ ｄｅｃｏｍｐｏｓｉｉｔｏｎ ｎａｄ ｉｔｓ ａｐｐｆｉｃａｔｉｏｎｓ ｉｎ ｑｕａｎｔｕｍ ｓｙｓｔｅｍ ｃｏｎｔｒｄ ［刊，中］／东宁（中国科学技术大学自动 化系，合肥２３００２７），丛爽，／量子光学学 报．一２００６，１２（４）．一２４２～２４７ Ｗｅｉ—Ｎｏｒｍａｎ分解对于分析矩阵微分方 程的解是比较成熟的理论，含有幺正演 化矩阵的薛定谔方程是矩阵微分方程， 所以可以利用Ｗｅｉ—Ｎｏｒｍａｎ分解来分析 求出多能级量子系统的解．由于ｗｌｅｉ— Ｎｏｒｍａｎ分解适用的范围是小时间变化 的邻域，为了求出量子系统在任意时刻 的幺正演化矩阵，根据量子系统的特性， 提出了对量子系统的控制时间进行分 段，利用Ｗｅｉ—Ｎｏｒｍａｎ分解来获得每段 小时间的幺正演化矩阵．最后通过一个 两能级的例子进行仿真，根据实验结果 总结出该量子系统的状态与控制场作用 之间的关系．图２参７ 关键词：量子系统；Ｗｅｉ—Ｎｏｒｍａｎ分解； 李代数：幺正演化矩阵 ０７０９０３０９ １３０・３５爆炸力学 评价爆炸超压作用的一个新指标及其在 一次型ＦＡＥ中的应用＝Ｎｅｗ ｐａｒｍａｅｔｅｒ ｆｏｒ ｅｖａｌｕａｔｉｎｇ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｐｒｅｓｓｕｒｅ ｅｆｆｅｃｔｓ ｎａｄ ｉｔｓ ｕｓｅ ｉｎ ｄｉｒｃｅｔｌｙ ｉｇｎｉｔｅｄ ＦＡＥ［刊， 中］／郭昭平（北京理工大学爆炸科学与 技术国家重点实验室，北京１０００８１），白 春华，范喜生，／安全与环境学报．一２ｏ０６， ６（６）．一１００～１０２ 维普资讯 http://www.cqvip.com 中国学术期刊文摘（中文版） 利用单自由度体系在爆炸载荷作用下 的动力响应的数值解，提出了一个近 似关系式，进而得到一个新评价指标 △ －０ ．同时给出了一次型ＦＡＥ的 ＴＮＴ比当量的计算方法，分别以超压峰 值△ 和△ ｆ 。为评价指标计算了 某一次型ＦＡＥ的ＴＮＴ比当量，并进行 了比较．结果表明，单纯以超压峰值为 评价指标的ＴＮＴ比当量结果低估了一 次型ＦＡＥ的超压作用．鉴于爆炸超压场 测试仪器与技术已能够容易地准确测量 拟；激光推进；大气吸气模式 Ｏ７０９０３１２ １３０・３５ ２００７年ｌ３卷第９期 进行了侵彻（ｄｅｐｔｈ ｏｆ ｐｅｎｅｔｒａｔｉｏｎ，ＤＯＰ） 实验，得到了９９Ａ１２Ｏ 装甲陶瓷对模拟 ＥＦＰ的质量防护因数和差分防护因数及 他们随陶瓷块厚度的变化规律，初步评 估了９９Ａ１２Ｏ３装甲陶瓷对ＥＦＰ的抗侵彻 性能，解释了装甲陶瓷对ＥＦＰ的抗侵彻 过程和机理．研究结果表明，增加约束 可以提高陶瓷的抗侵彻性能．图５表５ 参１１ 关键词：爆炸力学；防护因数；ＤＯＰ实 验；装甲陶瓷；ＥＦＰ 钽和ＬＹ１２铝的高压声速测量＝Ｍｅａｓｕｒｅ－ ｍｅｎｔｓ ｏｆ ｓｏｕｎｄ ｖｅｌｏｃｉｉｔｅｓ ｉｎ ｓｈｏｃｋ．．ｃｏｍ．－ ｐｒｅｓｓｅｄｔｎｔａａｌｕｍａｎｄＬＹ１２Ａ１［刊，中］／ 俞宇颖（中国工程物理研究院流体物理 研究所冲击波物理与爆轰波物理实验 室，绵阳６２１９００），谭华，胡建波，戴诚 达，陈大年，／爆炸与冲击． ００６， ２６（６）．—４８６～４９１ 应用两种不同的实验装置钽飞片／ＬＹ１２ 超压峰值与比冲量，建议以△ ｆ？ 。 为一次型ＦＡＥ的ＴＮＴ比当量的评价指 标．图２表４参４ 关键词：爆炸力学；超压；比冲量；一 次型燃料．空气炸药；ＴＮＴ比当量 Ｏ７Ｏ９０３１０ １３０・３５ 实现金属环动态拉伸的电磁加载技术 研究＝Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｓｔｕｄｉｅｓ ｏｎ ｄｙｎａｍｉｃ ｔｅｎｓｉｏｎ ｏｆ ｍｅｔａｌ ｒｉｎｇ ｂｙ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｌｏａｄｉｎｇ［刊，中］／桂毓林（中国工程物理 研究院流体物理研究所冲击波物理与爆 轰波物理实验室，绵阳６２１９００），孙承纬， 李强，张光升，／爆炸与冲击．一２０ｏ６， ２６（６）．———４８１￣４８５ 描述了实现金属环动态拉伸的电磁膨胀 环实验方法，改进了快速放电和短路开 关两个实现自由膨胀的关键问题，为研 究材料本构关系、动态断裂和破碎提供 了一条简单而实用的加载途径．主回路 电流由Ｒｏｇｏｗｓｋｉ线圈测量获得，金属环 的膨胀速度由狭缝扫描相机测量得到， 并由电动力学方程可计算出金属环中的 流动应力、应变、应变率以及温升等动 态力学参数．图１０表１参７ 关键词：爆炸力学；电磁膨胀环；动态 拉伸；金属环；Ｒｏｇｏｗｓｋｉ线圈；狭缝扫 描 ０７０９０３１１ １３０・３５ 吸气式激光推进推力产生机理的数值模 拟：Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｒｕｓｔ ｇｅｎ— ｅｒａｔｉｎｇ ｍｅｃｈａｎｉｓｍ ｆｏｒ ａｉｒ－ｂｒｅａｔｈｉｎｇ ｌａｓｅｒ ｐｒｏｐｕｌｓｉｏｎ［刊，中］／李倩（装备指挥技术 学院基础部，北京１０１４１６），洪延姬，曹 正蕊，／爆炸与冲击．＿２００６，２６（６）．一 ５５０～５５５． 采用二阶精度的Ｒｏｅ格式，分别采用完 全气体模型和高温平衡气体模型，对激 光引致的激波在流场中的传播以及轴对 称激光推力器的推力产生过程进行了数 值模拟，揭示了大气吸气模式激光推进 的推力产生机理．结果表明，采用高温 平衡气体模型可以更精确地模拟等离子 体流场的演化过程，计算所得的冲量耦 合系数与已有实验结果吻合较好．图３ 参７ 关键词：爆炸力学；流场演化：数值模 铝缓冲层／ＬｉＦ窗口和钽飞片／ＬｉＦ窗口， 采用逆向碰撞法测量了钽在Ｉ１０￣１３１ ＧＰａ 冲击压力下的纵波声速．实测的钽的声 速结果与Ｂｒｏｗｎ ＪＭ，Ｓｈａｎｅｒ ＪＷ（１９８４） 报道的数据有较好的一致性．研究结果 表明，作为缓冲层的ＬＹ１２铝与ＬｉＦ窗 口的阻抗比较接近，使用缓冲层对钽的 声速测量结果没有明显影响．实验测量 同时获得了ＬＹ１２铝在１１０ ＧＰａ和１３１ ＧＰａ冲击压力下的纵波声速．结合文献 ［４］的数据表明ＬＹ１２铝在１２５～１５０ＧＰａ 冲击压力范围内，纵波声速随冲击压力 的增加逐渐降低至体波声速．图６表２ 参１２ 关键词：爆炸力学；纵波声速；逆向碰 撞法；钽；ＶＩＳＡＲ技术；ＬＹ１２铝 ０７０９０３１３ １３０・３５ 圆柱形弹体Ｔａｙｌｏｒ撞击方法研究一 Ｒｅｓｅａｒｃｈ ｏｎａｎ ａｎａｌｙｔｉｃｍｅｔｈｏｄｆｏｒＴａｙｌｏｒ ｉｍｐａｃｔ ｏｆ ａ ｃｙｌｉｎｄｅｒ ｐｒｏｊｅｃｔｉｌｅ［刊，中］／ 赵光明（安徽理工大学资源开发与管理 工程系，淮南２３１００１），宋顺成，孟祥瑞 ，／爆炸与冲击．一２００６，２６（６）．—４９８～５０４ 研究了圆柱形弹体垂直撞击刚性靶体的 Ｔａｙｌｏｒ撞击问题，提出了弹体撞击过程 中未发生变形部分的速度变化规律，即 二次非线性变减速运动，并通过弹体的 运动方程对Ｔａｙｌｏｒ撞击进行了理论分 析；同时利用再生核质点法（Ｒｅｐｒｏｄｕｃｉｎｇ ｋｅｒｎｅｌ ｐａｒｔｉｃｌｅ ｍｅｔｈｏｄ，ＲＫＰＭ）对Ｔａｙｌｏｒ 撞击过程进行了数值分析．利用该理论 对五种具体材料进行分析，结果表明， 解析结果与试验结果及数值分析结果吻 合较好．图３表２参１８ 关键词：爆炸力学；动态屈服强度； ＲＫＰＭ：Ｔａｙｌｏｒ撞击；运动方程 ０７０９０３１４ １３０・３５ 爆炸成型弹丸对Ａ１２Ｏ 装甲陶瓷材料的 侵彻实验研究＝ＤＯＰ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｓｔｕｄｙ ｏｎ ＥＦＰ ｐｅｎｅｔｒａｔｉｎｇ Ａ１２０３ ａｒｉｎｏｒ ｃｅｒａｍｉｃ ［刊，中］／段卓平（北京理工大学爆炸科学 与技术国家重点实验室，北京１０００８１）， 朱艳丽，张连生／／爆炸与冲击．一２００６， ２６（６）．－５０５￣５０９ 用爆炸成型弹丸（ｅｘｐｌｏｓｉｖｅｌｙ ｆｏｒｍｅｄ ｐｒｏｊｅｃｔｉｌｅ，ＥＦＰ）对ＡｈＯ 装甲陶瓷材料 ０７０９０３１５ １３０・３５ 双屈服面法测量金属材料动高压屈服强 度的若干改进＝Ｓｏｍｅ ｉｍｐｒｏｖｅｍｅｎｔｓ ｏｆ ｈｔｅ ｓｅｌｆ－ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ ｍｅｔｈｏｄ ｆｏｒ ｍｅａｓｕｒｉｎｇ ｔｈｅ ｄｙｎａｍｉｃ ｙｉｅｌｄ ｓｔｒｅｎｇｔｈ ｏｆ ｄｕｃｔｉｌｅ ｍｅｔａｌｓ ［刊，中］／胡建波（中国工程物理研究院 流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理 实验室，绵阳６２１９００），戴诚达，俞宇颖， 谭华，／爆炸与冲击．＿２００６，２６（６）．一 ５１６～５２１ 在Ｊ．Ｒ．Ａｓａｙ等提出的双屈服面法（简称 ＡＣ方法）测量动态屈服强度的基础上， 对实验设计和数据处理做了部分改进． 在实验设计方面，在满足实验物理设计 的前提下，将ＡＣ方法的卸载实验装置 （双层飞片和双台阶样品）简化为单飞片 和单台阶样品，以简化波系作用，并减 少了声速测量不确定度的引入因素．在 数据处理方面，发现由Ｌａｇｒａｎｇｅ声速和 工程应变关系曲线外推求预冲击态的体 积声速容易引入较大的不确定度，而通 过Ｌａｇｒａｎｇｅ声速和粒子速度关系曲线可 以更清晰地得到塑性卸载起始点，使图 解法和积分法得到的屈服强度值趋于一 致．利用改进后的ＡＣ方法，得到了低 温退火后ＬＹ１２铝在２０．０ ＧＰａ预冲击压 力下的屈服强度为０．６ ＧＰａ．图６表１参 １６ 关键词：爆炸力学；屈服强度；ＡＣ方 法：ＬＹ１２铝；冲击加载 ０７０９０３１６ １３０・３５ 单次脉冲爆轰发动机工作过程的数值模 拟＝Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ｏｆ ｈｔｅ ｐｒｏｃｅｓｓ ｏｎ ａｐｕｌｓｅｄｅｔｏｎａｔｉｏｎ ｅｎｇｉｎｅ［刊，中］／于 陆军（南京理工大学瞬态物理实验室，南 京２１００９４），范宝春，董刚，归明月，／爆 炸与冲击．一２０ｏ６，２６（６）．－５２２￣５２７ 通过求解ｌ４组分和ｌ９个基元反应的 ＣＨ４．Ｏ Ｎ２详细化学反应动力学机理的 二维轴对称Ｎａｖｉｅｒ－Ｓｔｏｋｅｓ方程，对爆轰 管内半球形高温火团引发的爆轰过程和 爆轰波进入外流场后的全流场分布进行 数值模拟．模拟结果显示了爆轰波在管 内的成长、稳定传播、进入尾喷管后衰 减为激波和进入外流场的全过程，以及 爆轰管出口端附近区域的复杂涡与激波 维普资讯 http://www.cqvip.com ２００７Ｖｏ１．１３，Ｎｏ．９ Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｓｃｉｅｎｃｅ Ａｂｓｔｒａｃｔｓ（Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｅｄｉｉｔｏｎ） ４７ 的相互作用．对轴线上的压力分布和封 闭端的压力等进行了讨论，为脉冲爆轰 发动机的开发研制提供参考信息．图８ 参６ 肥２３００２６），胡时胜，／爆炸与冲击．一 ２００６，２６（６）．一５３７～５４２ 关键词：爆炸力学；化学反应机理；数 值模拟；脉冲爆轰发动机；爆轰波 ０７０９０３１７ １３０・３５ ＦＯＸ一７热分解动力学和机理研究： 提出了利用Ｈｏｐｋｉｏｎｓｏｎ压杆测量混凝 土层裂强度的新实验方法：用高聚物材 料取代传统的金属材料透射杆，混凝土 试件为细长杆，由于高聚物波阻抗比混 凝土小，试件中压缩波在试件／吸收杆界 面反射后形成拉伸波使试件产生层裂破 护结构中能量的分布规律显示，泡沫混 凝土的反射、吸能作用非常明显，改变 了防护结构内的能量分布状态，各层的 能量分布发生了很大的改变，能量的分 布向上转移，其最下层能量仅为无吸能 层结构的１４％．图９参１３ 关键词：爆炸力学；能量分布；数值模 拟；泡沫混凝土；吸能层 Ｓｔｕｄｉｅｓ ｏｎ ｋｉｎｅｔｉｃｓ ａｎｄ ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ ｏｆ ｔｈｅｒｍａｌ ｄｅｃｏｍｐｏｓｉｔｉｏｎ ｏｆ １，１－ｄｉａｍｉｎｏ一２， ２－ｄｉｎｉｒｔｏｅｔｈｙｌｅｎｅ（ＦＯＸ一７）［刊，中］／金朋 刚（西安近代化学研究所，西安７ １００６５）， 常海，陈智群，／爆炸与冲击．一２００６， ２６（６）．－５２８￣５３１ 用热失重法（ｈｔｅｒｍｏｇｒａｖｉｍｅｔｙ，ＴＧ）、差 示扫描量热（ｄｉｆｅｒｅｎｔｉｌａ ｓｃａｎｉｎｇ ｃａｌｏ— ｒｉｍｅｔｙ，ＤＳＣ）和跃迁升温（Ｔ－Ｊｕｍｐ）与快 速扫描红外联用技术研究ＦＯＸ一７热分 解历程．结果表明，ＦＯＸ一７热分解过程 存在硝基和亚硝基重排，脱硝释放出 ＮＯ，脱硝引起分子骨架的最后解体释 放出ＨＮＣＯ、ＨＣＮ、ＮＨ３、ＣＯ２、ＣＯ 等气体．获得了热分解阶段的活化能 ：２４６．６５ ｋＪ／ｍｏｌ，指前因子ｌｇａ＝ ２３．８１，初期阶段热分解反应为成核和生 长反应，反应级数为１．５．图４表１参８ 关键词：爆炸力学；动力学；热重分析； Ｆ０Ｘ．７ ０７０９０３１８ １３０・３５ 无氧铜层裂的实验与数值研究： Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ａｎｄ ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｔｕｄｉｅｓ ｏｎ ｓｐａｌｌ ｏｆ ＯＦＨＣ旰Ｕ，中］／谢书港（宁波大 学力学与材料科学研究中心，宁波 ３１５２１），范春雷，陈大年，王焕然，／爆炸 与冲击．—２００６，２６（６）．－５３２￣５３６ 利用一级气体炮对国产的无氧铜（ｏ￣－ＩＣ） 进行了平板撞击致层裂实验，３ ｉ／ｌｎｌ厚的 ＯＦＨＣ飞片撞击６ ｉ／ｌｎｌ厚的ＯＦＨＣ靶， 采用锰铜应力计记录试样／有机玻璃 （ＰＭＭＡ）界面附近的应力历史，获得试 样发生层裂的信息．软回收试样，观测 回收试样的层裂片．采用基于空穴聚集 的层裂模型，数值模拟这些平板撞击致 层裂实验．数值模拟的应力剖面以及试 样层裂片厚度与实验结果基本一致．此 外，对于国外相关的ＯＦＨＣ层裂实验， 采用基于空穴聚集的层裂模型也作了相 应的数值模拟，并进行了比较．图５表 １参１Ｏ 关键词：固体力学；层裂；平板撞击； 无氧铜；数值模拟 ０７０９０３１９ １３０・３５ 混凝土层裂强度测量的新方法：Ａ ｎｏｖｅｌ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ ｔｏ ｄｅ￣ｒｍｉｎｅ ｔｈｅ ｓｐａｌｌｉｎｇ ｓｒｔｅｎｇｔｈ ｏｆ ｃｏｎｃｒｅｔｅｓ［刊， 中］／张磊（中国科学技术大学中国科学 院材料力学行为和设计重点实验室，合 坏，通过吸收杆上透射波形可以确定混 凝土层裂强度．由于波在粘弹性材料中 的弥散效应，吸收杆中透射波形会发生 变化，但三维有限元分析表明，在利用 吸收杆上透射波确定混凝土层裂强度时 弥散产生的影响可以忽略．按照一维特 征线理论，可以由吸收杆上的应变波形 确定出混凝土材料的层裂强度．图９表 １参１１ 关键词：爆炸力学；层裂强度；有限元 分析；混凝土；层裂 ０７０９０３２０ １３０・３５ 液体碳氢燃料云雾爆轰特性的实验研究 ＝Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｓｔｕｄｙ ｏｎ ｄｅｔｏｎａｔｉｏｎ ｃｈａｒａｃ— ｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ ｌｉｑｕｉｄ ｆｕｅ１．ａｉｒ ｍｉｘｔｕｒｅｓ［刊， 中］／姚干兵（南京理工大学化工学院，南 京２１００９４），解立峰，刘家骢，／爆炸与冲 击．一２００６，２６（６）．一５４３～５４９ 采用升降法和烟迹技术在立式激波管中 分别实测了液态燃料（环氧丙烷、异 丙酯、己烷、Ｃ５～ｃ６、庚烷、癸烷）与空 气混合物直接起爆的临界起爆能和胞格 尺寸．数据表明，气液两相云雾爆轰的 临界起爆能与当量比呈ｕ形曲线关系， 这与气相爆轰得到的结论是一致的；临 界起爆能的最小值并不是对应于等化学 当量的混合物而是偏向于富燃料；根据 三波点运动的烟迹记录，分析了云雾爆 轰作用机制，认为液滴的碎解、汽化过 程以及燃烧区前导是控制气液两相云雾 爆轰的主要步骤．此外，还测定了无限 空间下可燃气云的临界起爆能，并将激 波管内得到的临界起爆能数据外推到无 约束气云的临界起爆能，理论推算结果 与实验值吻合较好．图４表４参２Ｏ 关键词：爆炸力学；临界起爆能；升降 法；碳氢燃料；云雾爆轰；胞格结构 ０７０９０３２１ １３０・３５ 含泡沫吸能层防护结构爆炸能量分布的 数值模拟研究＝Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ｏｆ ｎａｔｉ－－ｂｌａｓｔｉｎｇ ｍｅｃｈａｎｉｓｍ ａｎｄ ｅｎｅｒｇｙ ｄｉｓ－－ ｔｒｉｂｕｔｉｏｎ ｏｆ ｃｏｍｐｏｓｉｔｅ ｐｒｏｔｅｃｔｉｖｅ ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ ｗｉｈｔ ｆｏａｍ ｃｏｎｃｒｅｔｅ［刊，中］／王代华（广 东宏大爆破工程有限公司，广州５１００５５）， 刘殿书，杜玉兰，柳慧鹏，／爆炸与冲 击．一２００６，２６（６）．－５６２￣５６７ 采用ＡＮＳＹＳ／ＬＳ—ＤＹＮＡ软件对复合结 构各层中的爆破能量的分布进行了系统 的数值模拟研究；由计算得到的复合防 ０７０９０３２２ １３０・３５ 高ｇ值加速度传感器的标定：Ｃａｌｉｂｒａｔｉｏｎ ｏｆ ｈｉｇｈ ｓｈｏｃｋ ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｏｎ ｓｅｎｓｏｒｓ［刊， 中］／王文军（中国科学技术大学中国科 学院材料力学行为和设计重点实验室， 合肥２３００２７），胡时胜，／爆炸与冲击．一 ２００６，２６（６）．一５６８～５７１ 利用Ｈｏｐｋｉｎｓｏｎ压杆装置，采用石英晶 体片压力传感器对高ｇ值加速度传感器 进行了标定，并给出了加速度传感器灵 敏度系数的标定公式．实验结果表明， 该文中研制的利用石英晶体片压力传感 器对高ｇ值加速度传感器进行标定的实 验装置可满足标定的精度要求，而且整 个校准系统结构简单，易于操作．图３ 表１参８ 关键词：爆炸力学；标定公式；Ｈｏｐｋｉｎｓｏｎ 压杆；高ｇ值加速度传感器 ７００９０３２３ １３０・３５ 损伤炸药的冲击起爆数值模拟＝Ｎｕ． ｍｅｒｉｃａｌ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ｏｆ ｄａｍａｇｅｄ ｅｘｐｌｏｓｉｖｅ ｉｎ ｓｈｏｃｋ ｄｅｔｏｎａｔｉｏｎ［刊，中］／粱增友（北 京理工大学爆炸科学与技术国家重点实 验室，北京１０００８１），黄风雷，张振宇，／ 北京理工大学学报．—２００６，２６（１２）． 一１Ｏ４７～１０５１ ‘ 通过对炸药化学反应速率方程的分析， 建立了基于ＫＩＭ弹粘塑性球壳塌缩热 点模型原理的三项式整体化学反应速率 方程模型．运用遗传算法确定了反应速 率方程相关参数，通过与Ｆｏｒｅｓｔ Ｆｉｒｅ反 应速率模型数值模拟结果对比验证所建 模型的合理性．将所建反应速率方程模 型嵌入有限元程序对ＰＢＸ炸药起爆过 程进行数值模拟，数值模拟结果与试验 结果吻合较好，可以描述分析受冲击加 载造成孔隙率、颗粒尺寸等变化的损伤 炸药的冲击起爆过程．图８表１参６ 关键词：损伤炸药；反应速率方程；冲 击起爆；数值模拟 ７００９０３２４ １３０・３５ 用抛射弹撞击法（Ｓｔｅｖｅｎ试验）研究ＰＢＸ－２ 炸药加速老化前后反应能力＝Ｒｅａｃｔｉｏｎ ａｂｉｌｉｔｙ ｏｆ ＰＢＸ・・２ ｂｅｆｏｒｅ ａｎｄ ａｆｔｅｒ ａｃｃｅｌｅｒ・・ ａｔｅｄ ａｇｉｎｇ ｂｙ ｐｒｏｊｅｃｔｉｌｅ・ｉｍｐａｃｔ（Ｓｔｅｖｅｎ ｔｅｓｔ）［刊，中］／代晓淦（中国工程物理研 究院化工材料研究所，绵阳６２１９００），向 永，申春迎，，含能材料．一２００６，１４（６）．一 ４５３～４５６ 维普资讯 http://www.cqvip.com 中国学术期刊文摘（中文版） 采用２ｋｇ弹丸对５５℃加速老化１８０天和 ５４０天的ＰＢＸ．２炸药进行了Ｓｔｅｖｅｎ试验， 试验中采用锰铜压力计测试了样品中的 压力变化过程，通过高速录像照片和压 力曲线分析了炸药点火反应的延迟时 间，通过冲击波超压传感器测量了炸药 的反应超压．对加速老化前后炸药的试 验结果进行了对比，试验结果初步表明 加速老化前后的ＰＢＸ．２炸药在Ｓｔｅｖｅｎ试 验中发生反应的反应程度和受力过程并 无明显变化．图８表１参２ 关键词：爆炸力学；Ｓｔｅｖｅｎ试验；加速 ２００７年１３卷第９期 ｏ７０９０３３１ １４０・２０声学 了中国向科学进军的号角． 关键词：晶体管；中国 ０７０９０３２８ １４０・１５理论物理学 二维硬球系统的合作定向输运＝Ｔｈｅ ｃｏｏｐｅｒａｔｉｖｅ ｔｒａｎｓｐｏｒｔ ｉｎ ｔｗｏ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ 动态载荷识别中的模态确定方法研究一 Ｒｅｓｅａｒｃｈ ｏｎ ｍｅｔｈｏｄ ｆｏｒ ｄｅｔｅｒｍｉｎｉｎｇ ｍｏ－ ｓｙｓｔｅｍ ｏｆｈａｒｄ ｂａｌｌｓ［刊，中］／陈进兴（北 京师范大学物理学系，北京１００８７５），陈 宏斌ｍｌＬ京师范大学学报（自然科学版）． 一ｄａｌｉｔｙ ｉｎｄｙｎａｍｉｃ ｌｏａｄ ｉｄｅｎｔｉｉｆｃａｔｉｏｎ［刊， 中］／蔡元奇（武汉大学土木建筑工程学 院，武汉４３００７２），朱以文，刘礼华，，振 动工程学报．一２００６，１９（４）．一５４３～５４７ ２００６，４２（５）．—＿４７３～４７６ 提出了模态选取概念，这一概念比目前 所采用的模态截断概念合理；在此基础 上提出了反分析中模态选取的准则，并 给出了相应的公式．大量算例表明，采 用该文提出的准则和公式可以防止因模 研究了确定性周期闪烁棘齿势下欠阻尼 的二维硬球系统的合作定向输运问 题．结果表明，硬球之间的碰撞有利于 老化；炸药安全性；反应能力 ０７０９０３２５ １３０・９９力学其他学科 作大范围运动的柔性梁的动力学分析＝ Ｄｙｎａｍｉｃａｌ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ａ ｆｌｅｘｉｂｌｅ ｃａｎｔｉｌｅ－ ｖｅｒｂｅａｍ ｗｉｔｈ ｌａｒｇｅ ｏｖｅｒｌａｌ ｍｏｔｉｏｎｓ［刊， 中】，章定国（南京理工大学理学院，南京 ２１００９４），余纪邦，／振动工程学报．一２０ｏ６， １９（４）．—＿４７５～４８０ 对附着在空间运动体上的柔性悬梁的动 力学进行了研究，利用微元法建立了中 心刚体作任意三维大位移运动时柔性悬 臂梁作横向和纵向振动的动力方程，此 动力学方程计及了动力刚化效应．在对 柔性梁离散求解时考虑了横向弯曲对纵 向变形的影响，最后通过几个例子分析 了运动基上柔性梁的动力行为．图１５ 参１８ 关键词：动力学；柔性粱；大范围；微 元法 １４０物理学 ０７０９０３２６ １４０・１０物理掌史 我所经历的５个物理实验一Ｍｖ ｅｘｐｅｒｉ． ｅｎｃｅｓ ｉｎ ｉｆｖｅ ｐｈｙｓｉｃａｌ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ［刊， 中］／丁肇中（麻省理工学院，马萨诸塞州 ０２１３９－－－４３０７，美国），，科技导报．一２００６， ２４（１ １１．一５～９ 结合亲身经历的５个物理实验，讲解了 从事科学研究的独到体会．图１０表ｌ 关键词：实验物理；电子；Ｊ粒子；胶 子；Ｌ３；阿尔法磁谱仪 Ｏ７Ｏ９０３２７ １４０・１０ ５０年前中国第一只晶体管诞生侧记一 Ｓｉｄｅｌｉｇｈｔ ｏｎ ｔｈｅ ｂｉｒｔｈ ｏｆ ｔｈｅ ｆｉｒｓｔ Ｃｈｉｎｅｓｅ ｍａｄｅｔｒａｎｓｉｓｔｏｒ５０Ｙｅａｒｓ ａｇｏ ｌ刊，中］／吴 锡九（美国加州大学伯克利分校，加州 ９４０２４，美国），邓先灿，，科技导报．一 ２００６，２４（１１１．一７７～７８ ５０年前，中国自行研制的第一个晶体管 在中科院应用物理研究所半导体器件实 验室诞生．描述了参加第一次研制的工 作人员以及他们克服各种困难研制出锗 ＰＮＰ合金三极管的过程．这项历史性成 果受到了中国科学院领导的高度重 视．《人民日报》第一版予以报导，吹响 定向输运，输运速度与硬球半径有关， 因而该模型可用于粒子分离．图６参２３ 关键词：二维；硬核作用；合作定向输 运 ０７Ｏ９０３２９ １４０・１５ 双镜式立体环形谐振腔的像散＝Ａｓｔｉｇ． ｍａｔｉｓｍ ｏｆｔｗｏ・・ｍｉｌＴｏｒｎｏｎｐｌｎａａｒｒｉｎｇ ｒｅｓｏ・・ ｎａｔｏｒｓ［刊，中］／于江（清华大学精密仪器 与机械学系精密测试技术及仪器国家重 点实验室，北京１０００８４），杨利峰，毛文 炜，／清华大学学报（自然科学版）．—２０ｏ６， ４６（１１１．一１８５１～１８５３ 双镜式立体环形谐振腔是一个典型的非 对称系统，为研究其像散特性，进行系 统等效处理，得到４Ｘ４的系统光线变换 矩阵，并利用分块矩阵的特征值性质求 解得出系统像散，得到了在不同结构参 数情况下的像散曲线．计算结果表明， 该系统不是无像散系统，但在不同的结 构参数下，像散值有大有小，且存在像 散病态区域．因此可以通过合理选择结 构参数来控制系统像散，这一结果也可 为谐振腔的进一步研究与发展提供理论 依据．图６参７ 关键词：谐振腔；像散；矩阵；特征值 ０７０９０３３０ １４０・１５ 多参数对混沌系统的影响：Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ ｏｆ ｍｕｌｉｔ—ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ ｔｏ ｃｈａｏｔｉｃ ｓｙｓｔｅｍｓ［刊， 中］／于津江（石家庄学院物理系石家庄 ０５００３５），张明轩，，系统工程与电子技 术．一２０ｏ６，２８（１０）．－１５３０￣１５３２ 针对离散混沌系统有时会出现多个参数 同时参与系统行为的情况，提出了多参 数离散混沌系统的一般形式表达式．对 于多参数离散混沌系统，如果确定了不 同的系统参数，混沌系统的一般形式可 转化为相应的混沌系统．通过对多参数 离散混沌系统的动力学行为分析，发现 同一离散混沌系统在多个参数的影响 下，会出现复杂的动力学行为．给出了 分岔序列的具体计算方法和步骤，数值 模拟实验表明该方法的正确性和有效 性．图１０参５ 关键词：多参数混沌系统；吸引子；分 岔序列；高维离散映射 态选取不当而产生的伪解，避免计算中 的数值病态，明显提高了动态载荷识别 的成功率和精度．图２表１参１３ 关键词：动态载荷识别；模态选取；模 态截取；数值病态 ０７０９０３３２ １４０・２５热掌 固体Ｈｕｇｏｎｉｏｔ线上热压变化的研究＝ Ｒｅｓｅａｒｃｈ ｏｎ ｖａｒｉａｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅｒｍａｌ ｐｒｅｓｓｕｒｅ ａｌｏｎｇ Ｈｕｇｏｎｉｏｔ ｏｆ ｓｏｌｉｄｓ［刊，中］／于慧 （沈阳工业大学信息科学与工程学院理 学院，沈阳１１００２３），张旭东，龚自正，， 沈阳工业大学学报．一２００６，２８（５）．一 ５８６～５９０，６００ 在冲击压力为０￣５００ＧＰａ范围内，应用 点阵动力学和冲击波理论，对金属、离 子晶体、矿物质等不同种类的固体物质 的冲击压缩数据及其相应的热力学参数 进行数值分析和理论计算，其结果表明： 不同初始密度的固体物质，在一定冲击 压力和孔隙率范围内，沿Ｈｕｇｏｎｉｏｔ线的 热压与总压的比值近似保持为一个常 数，该常数的大小及其存在的冲击压力 范围和孔隙率范围因物质不同而异．根 据这一结论，从理论上验证了一个表征 材料特性沿其Ｈｕｇｏｎｉｏｔ线不随压力而变 的经验常数的存在．图８表３参８ 关键词：冲击Ｈｕｇｏｎｉｏｔ线；热压；多孔 材料；冷压；经验常数 ０７０９０３３３ １４０・３０光学 双折射滤波片３种琼斯矩阵的数值计 算及比较一Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ ａｎｄ ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ ｏｆ ｔｈｒｅｅ Ｊｏｎｅｓ ｍａｔｒｉｘ ｏｆ ａ ｂｉｒｅｆｒｉｎｇｅｎｔ ｐｌａｔｅ［刊，中］／杨婷（北京师 范大学物理学系，北京１００８７５），景红梅， 刘大禾，，北京师范大学学报（自然科学 版）．一２００６，４２（５）．—４７７～４８１ 以光轴平行于表面的石英和金红石晶体 为例，通过具体的数值计算对波片琼斯 矩阵的３种典型算法进行了比较，讨论 了它们的适用范围，说明了在使用主折 射率相差较大的晶体作滤波片时，ｏ光 和Ｅ光的空间不可忽略．图６表２ 参１０ 关键词：双折射；琼斯矩阵；数值比较 １４０・３０
